現(xiàn)設(shè)進(jìn)口段流體的流速為v,流體的密度為ρ,測(cè)量管的截面積為s,則質(zhì)量流量計(jì)（單位時(shí)間內(nèi)通過某一橫截面的流體質(zhì)量）可以表示為：qmρsv.

 

　?。?）由于測(cè)量管繞OO軸以角速度ω轉(zhuǎn)動(dòng),取沿管道長(zhǎng)為Δl的一個(gè)任意元段的流體為研究對(duì)象,并設(shè)它的質(zhì)量為Δm,沿管道的流速為v,則在管道參考系中觀察,符合v⊥ω就可以得到流體在微元段Δl所受到的科氏力表示為：Δfc2Δmv×ω2ρsΔl（qm/ρs）×ω2qmΔl×ω.

 

　　（2）因?yàn)闇y(cè)量管進(jìn)出口段所受的科氏力是均勻分布的,所以單位長(zhǎng)度上的科氏力表示為：FcΔfc/Δl2qm×ω.

 

　?。?）公式4表明管道上流體所受的科氏力與流體的質(zhì)量流量成正比,而與流體的物理性質(zhì)無(wú)關(guān)。測(cè)量管在驅(qū)動(dòng)線圈的作用下做的是小幅度的振動(dòng),測(cè)量管振動(dòng)的應(yīng)力不會(huì)超過其彈性限度值,從而可以保證測(cè)量管的正常振動(dòng)。流體不流動(dòng)時(shí),測(cè)量管系統(tǒng)的振動(dòng)稱為主振動(dòng),其固有頻率為νo（一般為80Hz到100Hz）,驅(qū)動(dòng)器以頻率為ν的簡(jiǎn)諧力激勵(lì)測(cè)量管做受迫振動(dòng),并達(dá)到穩(wěn)定的諧振狀態(tài)。在彎管轉(zhuǎn)角處的2個(gè)對(duì)稱的測(cè)量點(diǎn)上各有一個(gè)測(cè)量線圈,在測(cè)量點(diǎn)上各有一個(gè)電磁感應(yīng)信號(hào)檢測(cè)器,經(jīng)過數(shù)字信號(hào)處理系統(tǒng)（DSP）取樣濾波后,分別輸出在進(jìn)出口段相應(yīng)點(diǎn)的振動(dòng)基波的正弦波信號(hào)。當(dāng)管中的流體不流動(dòng)時(shí),2個(gè)測(cè)量點(diǎn)主振動(dòng)的位移是同步的,2個(gè)檢測(cè)器輸出的是同相位的正弦波信號(hào)。當(dāng)流體流動(dòng)時(shí)由于進(jìn)口段所受到的科氏力與主振動(dòng)方向相反,所以使得管子上各點(diǎn)較主振動(dòng)滯后,出口段受到的科氏力與振動(dòng)方向相同致管子上各點(diǎn)較主振動(dòng)超前,兩者在相位上存在一個(gè)時(shí)間差（Δt）。并且由于力偶的作用使測(cè)量管發(fā)生一個(gè)微小角度的偏移如圖4所示。設(shè)進(jìn)出口直腿段的長(zhǎng)度為a,測(cè)量管的回彎寬度為2r,所以由科氏力產(chǎn)生的力矩M表示為：MFca2r2ar2qm×ω4arqm×ω.

 

　?。?）設(shè)管子的角彈性系數(shù)為Ks,平衡時(shí)有（參見圖4）MKsθ,代入式：qm（Ksθ）/（4arω）.

 

　?。?）當(dāng)管子振動(dòng)通過最大扭曲中心平面О′О′時(shí),有2rsinθh（參見圖4）,當(dāng)θ很小時(shí),有sinθ≈θ,則2rθh,同時(shí)我們注意到“U”形管繞OO軸振動(dòng)時(shí)有：haωΔt2rθ.

 

　?。?）質(zhì)量流量計(jì)式中,Δt為進(jìn)出口段測(cè)量點(diǎn)上在相位上的時(shí)間差,即：θ（aωΔt）/2r.